Salamat sa pagbisita sa Nature.com.Naggamit ka usa ka bersyon sa browser nga adunay limitado nga suporta sa CSS.Alang sa labing kaayo nga kasinatian, among girekomenda nga mogamit ka usa ka bag-ong browser (o i-disable ang Compatibility Mode sa Internet Explorer).Dugang pa, aron masiguro ang padayon nga suporta, gipakita namon ang site nga wala’y mga istilo ug JavaScript.
Nagpakita sa usa ka carousel sa tulo ka mga slide sa usa ka higayon.Gamita ang Kaniadto ug Sunod nga mga buton sa paglihok sa tulo ka mga slide sa usa ka higayon, o gamita ang mga buton sa slider sa katapusan aron sa paglihok sa tulo ka mga slide sa usa ka higayon.
Direkta nga pagpanghilabot sa laser (DLIP) inubanan sa laser-induced periodic surface structure (LIPSS) nagtugot sa paghimo sa mga gamit nga mga ibabaw alang sa lainlaing mga materyales.Ang throughput sa proseso kasagarang madugangan pinaagi sa paggamit sa mas taas nga average nga gahum sa laser.Apan, kini modala ngadto sa panagtigum, panagtingub sa kainit, nga makaapekto sa roughness ug porma sa resulta nga sumbanan sa nawong.Busa, gikinahanglan nga tun-an sa detalye ang impluwensya sa temperatura sa substrate sa morpolohiya sa mga hinimo nga elemento.Sa kini nga pagtuon, ang sulud sa asero giporma sa linya nga adunay ps-DLIP sa 532 nm.Aron masusi ang epekto sa temperatura sa substrate sa resulta nga topograpiya, gigamit ang usa ka heating plate aron makontrol ang temperatura.Ang pagpainit sa 250 \(^{\circ }\)С misangpot sa usa ka mahinungdanon nga pagkunhod sa giladmon sa mga naporma nga mga istruktura gikan sa 2.33 ngadto sa 1.06 µm.Ang pagkunhod nalangkit sa dagway sa lain-laing mga matang sa LIPSS depende sa orientation sa substrate grains ug laser-induced ibabaw oxidation.Gipakita sa kini nga pagtuon ang kusog nga epekto sa temperatura sa substrate, nga gilauman usab kung ang pagtambal sa nawong gihimo sa taas nga average nga gahum sa laser aron makahimo mga epekto sa pagtipon sa kainit.
Ang mga pamaagi sa pagtambal sa nawong base sa ultrashort pulse laser irradiation naa sa unahan sa siyensya ug industriya tungod sa ilang katakus sa pagpauswag sa mga kabtangan sa nawong sa labing hinungdanon nga may kalabotan nga mga materyales1.Sa partikular, ang laser-induced custom surface functionality mao ang state-of-the-art sa usa ka halapad nga industriyal nga sektor ug aplikasyon nga mga senaryo1,2,3.Pananglitan, Vercillo et al.Ang mga kabtangan sa anti-icing gipakita sa mga titanium alloys alang sa mga aplikasyon sa aerospace base sa superhydrophobicity nga gipahinabo sa laser.Gitaho ni Epperlein et al nga ang mga nanosized nga bahin nga gihimo sa pag-istruktura sa nawong sa laser mahimong makaimpluwensya sa pagtubo sa biofilm o pagpugong sa mga espesimen sa asero5.Dugang pa, si Guai et al.gipauswag usab ang optical properties sa organic solar cells.6 Sa ingon, ang pag-istruktura sa laser nagtugot sa paghimo sa mga elemento sa istruktura nga adunay taas nga resolusyon pinaagi sa kontrolado nga ablation sa materyal sa nawong1.
Ang usa ka angay nga teknik sa pag-istruktura sa laser alang sa paghimo sa ingon nga mga periodic surface structures mao ang direct laser interference shaping (DLIP).Ang DLIP gibase sa duol-surface interference sa duha o daghan pa nga laser beam aron maporma ang patterned surfaces nga adunay mga kinaiya sa micrometer ug nanometer range.Depende sa gidaghanon ug polarisasyon sa mga laser beam, ang DLIP makahimo sa pagdesinyo ug paghimo sa usa ka halapad nga lain-laing mga topographic surface structures.Ang usa ka maayong pamaagi mao ang paghiusa sa mga istruktura sa DLIP nga adunay mga periodic surface structures nga gipahinabo sa laser (LIPSS) aron makahimo usa ka topograpiya sa nawong nga adunay usa ka komplikado nga hierarchy sa istruktura8,9,10,11,12.Sa kinaiyahan, kini nga mga hierarchy gipakita nga naghatag ug mas maayo nga performance kaysa single-scale nga mga modelo13.
Ang LIPSS function kay gipailalom sa usa ka self-amplifying nga proseso (positibo nga feedback) base sa nagkadaghang duol-surface modulation sa radiation intensity distribution.Kini tungod sa usa ka pagtaas sa nanoroughness ingon nga ang gidaghanon sa mga gipadapat laser pulses nagdugang 14, 15, 16. Modulasyon mahitabo nag-una tungod sa pagpanghilabot sa emitted balud sa electromagnetic field15,17,18,19,20,21 sa refracted ug nagkatag nga mga sangkap sa balud o mga plasmon sa ibabaw.Ang pagporma sa LIPSS apektado usab sa timing sa mga pulso22,23.Sa partikular, ang mas taas nga average nga gahum sa laser kinahanglanon alang sa taas nga produktibo nga mga pagtambal sa nawong.Kini kasagaran nagkinahanglan sa paggamit sa taas nga pagbalik-balik rates, ie sa MHz range.Tungod niini, ang gilay-on sa panahon tali sa mga pulso sa laser mas mubo, nga mosangpot sa mga epekto sa pagtipon sa kainit 23, 24, 25, 26. Kini nga epekto modala ngadto sa usa ka kinatibuk-ang pagtaas sa temperatura sa nawong, nga mahimong makaapekto sa mekanismo sa patterning atol sa laser ablation.
Sa miaging trabaho, Rudenko et al.ug Tzibidis et al.Usa ka mekanismo alang sa pagporma sa convective nga mga istruktura ang gihisgutan, nga kinahanglan nga mahimong labi ka hinungdanon samtang ang pagtaas sa kainit19,27.Dugang pa, si Bauer et al.I-correlate ang kritikal nga kantidad sa pagtipon sa kainit sa micron surface structures.Bisan pa sa proseso sa pagporma sa istruktura nga gipahinabo sa thermally, gituohan sa kadaghanan nga ang pagka-produktibo sa proseso mahimong mapauswag pinaagi lamang sa pagdugang sa rate sa pagbalik28.Bisan kung kini, sa baylo, dili makab-ot kung wala’y daghang pagtaas sa pagtipig sa kainit.Busa, ang mga estratehiya sa proseso nga naghatag ug multilevel topology mahimong dili madala ngadto sa mas taas nga repetition rate nga walay pagbag-o sa proseso nga kinetics ug structure formation9,12.Niining bahina, hinungdanon kaayo nga imbestigahan kung giunsa ang temperatura sa substrate makaapekto sa proseso sa pagporma sa DLIP, labi na kung maghimo mga layered nga mga pattern sa nawong tungod sa dungan nga pagporma sa LIPSS.
Ang tumong niini nga pagtuon mao ang pagtimbang-timbang sa epekto sa temperatura sa substrate sa resulta nga topograpiya sa ibabaw sa panahon sa pagproseso sa DLIP sa stainless steel gamit ang ps pulses.Atol sa pagproseso sa laser, ang temperatura sa sample substrate gidala ngadto sa 250 \(^\circ\)C gamit ang heating plate.Ang resulta nga mga istruktura sa nawong gihulagway gamit ang confocal microscopy, scanning electron microscopy, ug energy-dispersive X-ray spectroscopy.
Sa unang serye sa mga eksperimento, ang asero nga substrate giproseso gamit ang usa ka two-beam DLIP configuration nga adunay spatial period nga 4.5 µm ug usa ka substrate temperature nga \(T_{\ mathrm {s}}\) 21 \(^{\circ }\)C, human niini gitawag nga “unheated » surface.Niini nga kaso, ang pulso nagsapaw \(o_{\mathrm {p}}\) mao ang gilay-on tali sa duha ka pulso isip usa ka function sa gidak-on sa lugar.Nagkalainlain kini gikan sa 99.0% (100 ka pulso matag posisyon) hangtod sa 99.67% (300 ka pulso matag posisyon).Sa tanang kaso, ang peak energy density \(\Phi _\mathrm {p}\) = 0.5 J/cm\(^2\) (alang sa Gaussian equivalent nga walay interference) ug usa ka repetition frequency f = 200 kHz ang gigamit.Ang direksyon sa polarization sa laser beam kay parallel sa paglihok sa positioning table (Fig. 1a)), nga parallel sa direksyon sa linear geometry nga gihimo sa duha ka-sinag nga interference pattern.Representante nga mga hulagway sa nakuha nga mga istruktura gamit ang scanning electron microscope (SEM) gipakita sa Fig.1a–c.Aron masuportahan ang pag-analisar sa mga imahe sa SEM sa mga termino sa topograpiya, ang Fourier transforms (FFTs, gipakita sa mangitngit nga mga inset) gihimo sa mga istruktura nga gisusi.Sa tanan nga mga kaso, ang resulta nga geometry sa DLIP makita nga adunay spatial nga yugto nga 4.5 µm.
Para sa kaso \(o_{\mathrm {p}}\) = 99.0% sa mas ngitngit nga dapit sa Fig.1a, nga katumbas sa posisyon sa labing kadaghan nga interference, mahimo’g makita sa usa ang mga grooves nga adunay gamay nga parallel nga istruktura.Nagpulipuli sila og mas hayag nga mga banda nga gitabonan sa usa ka nanoparticle-like topography.Tungod kay ang parallel nga istruktura tali sa mga grooves makita nga perpendicular sa polarization sa laser beam ug adunay panahon nga \(\Lambda _{\ mathrm {LSFL-I}}\) 418\(\pm 65\) nm, gamay ubos pa kay sa wavelength sa laser \(\lambda\) (532 nm) mahimong tawgon nga LIPSS nga adunay ubos nga spatial frequency (LSFL-I)15,18.Ang LSFL-I naghimo og usa ka gitawag nga s-type nga signal sa FFT, "s" nga nagkatag15,20.Busa, ang signal tul-id sa lig-on nga sentral nga bertikal nga elemento, nga sa baylo namugna sa DLIP istruktura (\(\Lambda _{\ mathrm {DLIP}}\) \(\approx\) 4.5 µm).Ang signal nga namugna sa linear nga istruktura sa DLIP pattern sa FFT nga imahe gitawag nga "DLIP-type".
Ang mga imahe sa SEM sa mga istruktura sa ibabaw nga gihimo gamit ang DLIP.Ang kinatas-ang densidad sa enerhiya mao ang \(\Phi _\mathrm {p}\) = 0.5 J/cm\(^2\) (alang sa walay kasaba nga katumbas sa Gaussian) ug usa ka repetition rate f = 200 kHz.Ang mga hulagway nagpakita sa sample nga temperatura, polarization ug overlay.Ang paglihok sa yugto sa lokalisasyon gimarkahan og itom nga pana sa (a).Ang itom nga inset nagpakita sa katugbang nga FFT nga nakuha gikan sa 37.25\(\times\)37.25 µm SEM image (gipakita hangtod ang wavevector mahimong \(\vec {k}\cdot (2\pi)^ {-1}\) = 200 nm).Ang mga parameter sa proseso gipakita sa matag numero.
Sa dugang nga pagtan-aw sa Figure 1, imong makita nga samtang ang \(o_{\ mathrm {p}}\) nagsapaw-sapaw, ang sigmoid signal mas nakakonsentrar ngadto sa x-axis sa FFT.Ang nahabilin sa LSFL-I lagmit nga mas managsama.Dugang pa, ang relatibong intensity sa s-type nga signal mikunhod ug ang intensity sa DLIP-type nga signal misaka.Kini tungod sa labi nga gipahayag nga mga kanal nga adunay dugang nga pagsapaw.Usab, ang signal sa x-axis tali sa tipo s ug sa sentro kinahanglan nga gikan sa usa ka istruktura nga adunay parehas nga oryentasyon sa LSFL-I apan adunay mas taas nga panahon (\(\Lambda _\mathrm {b}\) \(\approx \ ) 1.4 ± 0.2 µm) sama sa gipakita sa Figure 1c).Busa, gituohan nga ang ilang pagkaporma usa ka sumbanan sa mga gahong sa sentro sa kanal.Ang bag-ong feature makita usab sa taas nga frequency range (dako nga wavenumber) sa ordinate.Ang signal gikan sa parallel ripples sa mga bakilid sa trench, lagmit tungod sa interference sa insidente ug forward-reflected nga kahayag sa mga bakilid9,14.Sa mosunod, kini nga mga ripple gipunting sa LSFL \ (_ \ mathrm {edge} \), ug ang ilang mga signal - pinaagi sa tipo -s \ (_ {\ mathrm {p)) \).
Sa sunod nga eksperimento, ang temperatura sa sample gidala ngadto sa 250 °C ubos sa gitawag nga "nainit" nga nawong.Ang istruktura gihimo sumala sa parehas nga estratehiya sa pagproseso sama sa mga eksperimento nga gihisgutan sa miaging seksyon (Fig. 1a-1c).Ang SEM nga mga hulagway naghulagway sa resulta nga topograpiya sama sa gipakita sa Fig. 1d–f.Ang pagpainit sa sample ngadto sa 250 C nagdala ngadto sa pagtaas sa dagway sa LSFL, ang direksyon nga susama sa polarization sa laser.Kini nga mga istruktura mahimong mailhan ingon LSFL-II ug adunay spatial nga panahon \(\Lambda _\mathrm {LSFL-II}\) sa 247 ± 35 nm.Ang LSFL-II signal wala gipakita sa FFT tungod sa taas nga mode frequency.Samtang ang \(o_{\ mathrm {p}}\) misaka gikan sa 99.0 ngadto sa 99.67\(\%\) (Fig. 1d–e), ang gilapdon sa mahayag nga banda nga rehiyon misaka, nga misangpot sa pagpakita sa usa ka signal sa DLIP alang sa labaw pa sa taas nga frequency.wavenumbers (ubos nga frequency) ug sa ingon mobalhin ngadto sa sentro sa FFT.Ang mga laray sa mga gahong sa Fig. 1d mahimong mga pasiuna sa gitawag nga mga grooves nga naporma nga tul-id sa LSFL-I22,27.Dugang pa, ang LSFL-II daw nahimong mas mubo ug dili regular nga porma.Timan-i usab nga ang kasagaran nga gidak-on sa mahayag nga mga banda nga adunay nanograin morphology mas gamay niini nga kaso.Dugang pa, ang gidak-on sa pag-apud-apod sa kini nga mga nanoparticle nahimo nga dili kaayo nagkatibulaag (o nagdala sa gamay nga pagtipon sa mga partikulo) kaysa kung wala ang pagpainit.Sa kwalitatibo, kini mahimong masusi pinaagi sa pagtandi sa mga numero 1a, d o b, e, matag usa.
Samtang ang overlap \(o_{\mathrm {p}}\) misaka pa ngadto sa 99.67% (Fig. 1f), usa ka lahi nga topograpiya ang anam-anam nga mitumaw tungod sa nagkaanam nga klaro nga mga tudling.Bisan pa, kini nga mga grooves makita nga dili kaayo order ug dili kaayo lawom kaysa sa Fig. 1c.Ang ubos nga kalainan tali sa kahayag ug ngitngit nga mga dapit sa hulagway nagpakita sa kalidad.Kini nga mga resulta dugang gisuportahan sa mas huyang ug mas nagkatag nga signal sa FFT ordinate sa Fig. 1f kumpara sa FFT sa c.Ang gagmay nga mga striae makita usab sa pagpainit kung itandi ang Mga Figure 1b ug e, nga sa ulahi gikumpirma sa confocal microscopy.
Dugang pa sa miaging eksperimento, ang polarization sa laser beam gipatuyok sa 90 \(^{\circ}\), nga maoy hinungdan sa polarization direksyon sa paglihok tul-id sa positioning plataporma.Sa fig.Ang 2a-c nagpakita sa unang mga hugna sa pagporma sa estraktura, \(o_{\ mathrm {p}}\) = 99.0% sa dili init (a), gipainit (b) ug gipainit 90\(^{\ circ }\ ) – Kaso nga adunay rotating polarization (c).Aron mahanduraw ang nanotopography sa mga istruktura, ang mga lugar nga gimarkahan og kolor nga mga kwadro gipakita sa Fig.2d, sa gipadako nga sukod.
Ang mga imahe sa SEM sa mga istruktura sa ibabaw nga gihimo gamit ang DLIP.Ang mga parameter sa proseso parehas sa Fig.1.Ang hulagway nagpakita sa sample nga temperatura \(T_s\), polarization ug pulse overlap \(o_\mathrm {p}\).Gipakita na usab sa itom nga inset ang katugbang nga pagbag-o sa Fourier.Ang mga hulagway sa (d)-(i) maoy mga pagpadako sa gimarkahan nga mga dapit sa (a)-(c).
Sa kini nga kaso, makita nga ang mga istruktura sa mas mangitngit nga mga lugar sa Fig. 2b, c sensitibo sa polarization ug busa gimarkahan nga LSFL-II14, 20, 29, 30. Ilabi na, ang oryentasyon sa LSFL-I gituyok usab ( Fig. 2g, i), nga makita gikan sa orientasyon sa s-type nga signal sa katugbang nga FFT.Ang bandwidth sa LSFL-I nga panahon makita nga mas dako kumpara sa panahon b, ug ang gidak-on niini gibalhin ngadto sa mas gagmay nga mga panahon sa Fig. 2c, ingon nga gipakita sa mas kaylap nga s-type nga signal.Busa, ang mosunod nga LSFL spatial period mahimong maobserbahan sa sample sa lain-laing mga temperatura sa pagpainit: \(\Lambda _{\ mathrm {LSFL-I}}\) = 418\(\pm 65\) nm sa 21 ^{ \circ }\ )C (Fig. 2a), \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) = 445\(~\pm\) 67 nm ug \(\Lambda _{\ mathrm {LSFL-II }} \) = 247 ± 35 nm sa 250 ° C (Fig. 2b) alang sa s polarization.Sa kasukwahi, ang spatial nga panahon sa p-polarization ug 250 \(^{\circ }\)C katumbas sa \(\Lambda _{\ mathrm {LSFL-I)\) = 390\(\pm 55\ ) nm ug \(\ Lambda_{\mathrm{LSFL-II}}\) = 265±35 nm (Fig. 2c).
Ilabi na, ang mga resulta nagpakita nga pinaagi lamang sa pagpataas sa sample nga temperatura, ang surface morphology mahimong mobalhin tali sa duha ka extremes, lakip ang (i) usa ka nawong nga adunay sulod lamang nga LSFL-I nga mga elemento ug (ii) usa ka lugar nga gitabonan sa LSFL-II.Tungod kay ang pagporma niining partikular nga matang sa LIPSS sa metal nga mga ibabaw nalangkit sa surface oxide layers, ang energy dispersive X-ray analysis (EDX) gihimo.Ang talaan 1 nagsumaryo sa mga resulta nga nakuha.Ang matag determinasyon gihimo pinaagi sa pag-average sa labing menos upat ka spectra sa lainlaing mga lugar sa nawong sa giproseso nga sample.Ang mga pagsukod gihimo sa lain-laing mga sample nga temperatura \(T_\mathrm{s}\) ug lain-laing mga posisyon sa sample nawong nga adunay unstructured o structured nga mga dapit.Naglangkob usab ang mga sukod og impormasyon bahin sa mas lawom nga unoxidized nga mga lut-od nga nahimutang sa ubos sa gitratar nga tinunaw nga lugar, apan sulod sa electron penetration depth sa EDX analysis.Bisan pa, kinahanglan nga matikdan nga ang EDX limitado sa abilidad sa pag-ihap sa sulud sa oksiheno, mao nga kini nga mga kantidad dinhi makahatag lamang usa ka pagsusi sa kwalitatibo.
Ang wala matambalan nga mga bahin sa mga sampol wala magpakitag daghang gidaghanon sa oksiheno sa tanang temperatura sa pag-operate.Human sa pagtambal sa laser, ang lebel sa oksiheno misaka sa tanang kaso31.Ang kalainan sa elemental nga komposisyon tali sa duha nga wala matambalan nga mga sample sama sa gipaabut alang sa komersyal nga mga sampol nga asero, ug labi ka taas nga mga kantidad sa carbon ang nakit-an kung itandi sa data sheet sa tiggama alang sa AISI 304 nga asero tungod sa kontaminasyon sa hydrocarbon32.
Sa wala pa hisgutan ang posible nga mga hinungdan sa pagkunhod sa giladmon sa ablation sa groove ug ang pagbalhin gikan sa LSFL-I hangtod sa LSFL-II, gigamit ang power spectral density (PSD) ug mga profile sa gitas-on.
(i) Ang quasi-two-dimensional nga normalized power spectral density (Q2D-PSD) sa nawong gipakita isip SEM nga mga hulagway sa Figures 1 ug 2. 1 ug 2. Tungod kay ang PSD na-normalize, ang pagkunhod sa sum signal kinahanglan nga gisabot nga usa ka pagtaas sa kanunay nga bahin (k \(\le\) 0.7 µm\(^{-1}\), wala gipakita), ie smoothness.(ii) Katugbang nga gipasabot sa gitas-on sa nawong nga profile.Ang sample nga temperatura \(T_s\), overlap \(o_{\ mathrm {p}}\), ug laser polarization E relatibong sa oryentasyon \(\vec {v}\) sa positioning platform movement gipakita sa tanang plot.
Aron ma-ihap ang impresyon sa mga imahe sa SEM, usa ka kasagaran nga na-normalize nga spectrum sa kuryente ang namugna gikan sa labing menos tulo ka mga imahe sa SEM alang sa matag parameter nga gitakda pinaagi sa pag-average sa tanan nga usa ka dimensyon (1D) nga gahum spectral densities (PSDs) sa x o y nga direksyon.Ang katugbang nga graph gipakita sa Fig. 3i nga nagpakita sa frequency shift sa signal ug ang paryente nga kontribusyon niini sa spectrum.
Sa fig.3ia, c, e, ang DLIP peak motubo duol sa \(k_{\mathrm {DLIP}}~=~2\pi\) (4.5 µm)\(^{-1}\) = 1.4 µm \ ( ^{- 1}\) o ang katugbang nga mas taas nga harmonics samtang ang overlap nagdugang \(o_{\mathrm {p))\).Ang usa ka pagtaas sa sukaranan nga amplitude nalangkit sa usa ka mas lig-on nga pag-uswag sa istruktura sa LRIB.Ang amplitude sa mas taas nga harmonics nagdugang uban sa pagkatitip sa bakilid.Para sa rectangular functions isip limiting case, ang approximation nanginahanglan ug pinakadaghang frequency.Busa, ang peak sa palibot 1.4 µm\(^{-1}\) sa PSD ug ang katugbang nga harmonics mahimong gamiton isip kalidad nga mga parametro alang sa porma sa groove.
Sa kasukwahi, sama sa gipakita sa Fig. 3 (i) b, d, f, ang PSD sa gipainit nga sample nagpakita sa mas huyang ug mas lapad nga mga taluktok nga adunay gamay nga signal sa tagsa-tagsa nga harmonics.Dugang pa, sa fig.Ang 3(i)f nagpakita nga ang ikaduhang harmonic signal milapas pa gani sa sukaranang signal.Kini nagpakita sa mas dili regular ug dili kaayo gipahayag nga DLIP nga istruktura sa gipainit nga sample (itandi sa \(T_s\) = 21\(^\circ\)C).Ang laing bahin mao nga samtang ang overlap \(o_{\mathrm {p}}\) mosaka, ang resulta nga LSFL-I signal mobalhin ngadto sa mas gamay nga wavenumber (mas taas nga panahon).Mapatin-aw kini pinaagi sa nagkataas nga steepness sa mga ngilit sa DLIP mode ug ang kaubang lokal nga pagtaas sa anggulo sa insidente14,33.Pagkahuman niini nga uso, ang pagpalapad sa signal sa LSFL-I mahimo usab nga ipasabut.Dugang pa sa mga titip nga mga bakilid, adunay usab mga patag nga mga lugar sa ilawom ug sa ibabaw sa mga crests sa istruktura sa DLIP, nga nagtugot alang sa usa ka mas lapad nga mga yugto sa LSFL-I.Alang sa labi ka masuhop nga mga materyales, ang panahon sa LSFL-I sagad gibanabana nga:
diin ang \(\theta\) mao ang anggulo sa insidente, ug ang mga subscript s ug p nagtumong sa lain-laing polarisasyon33.
Kinahanglang matikdan nga ang plane of incidence para sa usa ka DLIP setup kasagarang perpendicular sa paglihok sa positioning platform, sama sa gipakita sa Figure 4 (tan-awa ang Materials and Methods nga seksyon).Busa, ang s-polarization, ingon nga usa ka lagda, susama sa paglihok sa entablado, ug ang p-polarization tul-id niini.Sumala sa equation.(1), alang sa s-polarization, usa ka pagkaylap ug pagbalhin sa signal sa LSFL-I padulong sa gagmay nga mga wavenumber ang gilauman.Kini tungod sa pagsaka sa \(\theta\) ug sa angular range \(\theta \pm \delta \theta\) samtang nagkataas ang giladmon sa kanal.Makita kini pinaagi sa pagtandi sa mga taluktok sa LSFL-I sa Fig. 3ia,c,e.
Sumala sa mga resulta nga gipakita sa fig.1c, LSFL\(_\mathrm {edge}\) makita usab sa katugbang nga PSD sa fig.3ie.Sa fig.Ang 3ig,h nagpakita sa PSD alang sa p-polarization.Ang kalainan sa mga taluktok sa DLIP mas gipahayag tali sa gipainit ug wala gipainit nga mga sampol.Niini nga kaso, ang signal gikan sa LSFL-I nagsapaw sa mas taas nga harmonics sa DLIP peak, nagdugang sa signal duol sa lasing wavelength.
Aron sa paghisgot sa mga resulta sa dugang nga detalye, sa Fig. 3ii nagpakita sa structural giladmon ug nagsapaw-sapaw sa taliwala sa mga pulso sa DLIP linear gitas-on distribution sa lain-laing mga temperatura.Ang bertikal nga gitas-on nga profile sa nawong nakuha pinaagi sa aberids nga napulo ka indibidwal nga bertikal nga gitas-on nga profile sa palibot sa sentro sa DLIP nga istruktura.Alang sa matag gipadapat nga temperatura, ang giladmon sa istruktura nagdugang uban ang pagtaas sa pulso nga nagsapaw.Ang profile sa gipainit nga sample nagpakita sa mga grooves nga adunay mean peak-to-peak (pvp) nga mga kantidad nga 0.87 µm para sa s-polarization ug 1.06 µm para sa p-polarization.Sa kasukwahi, ang s-polarization ug p-polarization sa unheated sample nagpakita sa pvp nga 1.75 µm ug 2.33 µm, matag usa.Ang katugbang nga pvp gihulagway sa taas nga profile sa fig.3ii.Ang matag PvP average kalkulado pinaagi sa aberids nga walo ka single PvPs.
Dugang pa, sa fig.Ang 3iig,h nagpakita sa p-polarization nga taas nga pag-apod-apod nga tul-id sa positioning system ug groove movement.Ang direksyon sa p-polarization adunay positibo nga epekto sa giladmon sa groove tungod kay kini nagresulta sa usa ka gamay nga mas taas nga pvp sa 2.33 µm kumpara sa s-polarization sa 1.75 µm pvp.Kini sa baylo katumbas sa mga grooves ug paglihok sa sistema sa positioning platform.Kini nga epekto mahimong hinungdan sa usa ka gamay nga istruktura sa kaso sa s-polarization kon itandi sa kaso sa p-polarization (tan-awa ang Fig. 2f, h), nga hisgotan pa sa sunod nga seksyon.
Ang katuyoan sa diskusyon mao ang pagpatin-aw sa pagkunhod sa giladmon sa groove tungod sa pagbag-o sa panguna nga klase sa LIPS (LSFL-I hangtod sa LSFL-II) sa kaso sa mga gipainit nga mga sample.Busa tubaga ang mosunod nga mga pangutana:
Aron matubag ang unang pangutana, gikinahanglan nga tagdon ang mga mekanismo nga responsable sa pagkunhod sa ablation.Alang sa usa ka pulso sa normal nga insidente, ang giladmon sa ablation mahimong gihulagway nga:
diin ang \(\delta _{\mathrm {E}}\) mao ang giladmon sa pagsulod sa enerhiya, \(\Phi\) ug \(\Phi _{\mathrm {th}}\) mao ang fluence sa pagsuyop ug ang fluence sa Ablation sukdanan, sa tinagsa34 .
Sa matematika, ang giladmon sa pagsulod sa enerhiya adunay usa ka multiplicative nga epekto sa giladmon sa ablation, samtang ang pagbag-o sa enerhiya adunay usa ka logarithmic nga epekto.Busa ang mga kausaban sa fluence dili makaapekto sa \(\Delta z\) basta \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm {th}}\).Bisan pa, ang kusog nga oksihenasyon (pananglitan, tungod sa pagporma sa chromium oxide) nagdala sa mas lig-on nga mga bugkos sa Cr-O35 kumpara sa mga gapos sa Cr-Cr, sa ingon nagdugang ang threshold sa ablation.Tungod niini, ang \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm {th}}\) wala na matagbaw, nga mosangpot sa paspas nga pagkunhod sa giladmon sa ablation uban sa pagkunhod sa densidad sa flux sa enerhiya.Dugang pa, nahibal-an ang usa ka correlation tali sa estado sa oksihenasyon ug sa panahon sa LSFL-II, nga mahimong ipasabut sa mga pagbag-o sa nanostructure mismo ug ang mga optical nga kabtangan sa nawong nga gipahinabo sa oksihenasyon sa nawong30,35.Busa, ang eksaktong pag-apud-apod sa nawong sa fluence sa pagsuyup \(\Phi\) tungod sa komplikadong dynamics sa interaksyon tali sa structural period ug sa gibag-on sa oxide layer.Depende sa panahon, ang nanostructure kusog nga nag-impluwensya sa pag-apod-apod sa nasuhop nga kusog nga flux tungod sa usa ka mahait nga pagtaas sa uma, pagpukaw sa mga plasmon sa nawong, talagsaon nga pagbalhin sa kahayag o pagkatibulaag17,19,20,21.Busa, ang \(\Phi\) dili kaayo managsama duol sa nawong, ug ang \(\delta _ {E}\) lagmit dili na mahimo sa usa ka koepisyent sa pagsuyup \(\alpha = \delta _{\mathrm {opt} } ^ { -1} \approx \delta _{\mathrm {E}}^{-1}\) para sa tibuok duol-surface nga gidaghanon.Tungod kay ang gibag-on sa pelikula sa oxide nagdepende sa oras sa solidification [26], ang epekto sa nomenclature nagdepende sa temperatura sa sample.Ang optical micrographs nga gipakita sa Figure S1 sa Supplementary Material nagpaila sa mga kausaban sa optical properties.
Kini nga mga epekto sa bahin nagpatin-aw sa mas mabaw nga giladmon sa kanal sa kaso sa gagmay nga mga istruktura sa nawong sa Mga Figure 1d,e ug 2b,c ug 3(ii)b,d,f.
Ang LSFL-II nahibal-an nga maporma sa mga semiconductor, dielectrics, ug mga materyales nga prone sa oksihenasyon14,29,30,36,37.Sa ulahi nga kaso, ang gibag-on sa ibabaw nga layer sa oxide labi ka hinungdanon30.Ang pag-analisa sa EDX nga gihimo nagpadayag sa pagkaporma sa mga oksido sa ibabaw sa istruktura nga nawong.Busa, alang sa dili init nga mga sample, ang ambient oxygen daw nakatampo sa partial formation sa gaseous nga mga partikulo ug partially sa pagporma sa surface oxides.Ang duha ka panghitabo adunay dakong kontribusyon sa kini nga proseso.Sa kasukwahi, alang sa gipainit nga mga sample, metal oxides sa nagkalain-laing estado sa oksihenasyon (SiO\(_{\ mathrm {2}}\), Cr\(_{\ mathrm {n}} \)O\(_{\ mathrm { m}}\ ), Fe\(_{\mathrm {n}}\)O\(_{\mathrm {m}}\), NiO, ug uban pa) klaro 38 pabor.Dugang pa sa gikinahanglan nga oxide layer, ang presensya sa subwavelength roughness, nag-una sa taas nga spatial frequency LIPSS (HSFL), gikinahanglan aron maporma ang gikinahanglan nga subwavelength (d-type) intensity modes14,30.Ang katapusang LSFL-II intensity mode kay usa ka function sa HSFL amplitude ug oxide nga gibag-on.Ang rason alang niini nga mode mao ang halayo nga field interference sa kahayag nga nagkatibulaag sa HSFL ug kahayag refracted ngadto sa materyal nga ug propagating sa sulod sa nawong dielectric material20,29,30.Ang mga imahe sa SEM sa ngilit sa sumbanan sa nawong sa Figure S2 sa seksyon nga Mga Supplementary Materials nagpaila sa nag-una nga HSFL.Kining gawas nga rehiyon huyang nga apektado sa periphery sa intensity distribution, nga nagtugot sa pagporma sa HSFL.Tungod sa simetriya sa pag-apod-apod sa intensity, kini nga epekto mahitabo usab sa direksyon sa pag-scan.
Ang sampol nga pagpainit makaapekto sa proseso sa pagporma sa LSFL-II sa daghang paagi.Sa usa ka bahin, ang pagtaas sa sample nga temperatura \(T_\mathrm{s}\) adunay mas dako nga epekto sa rate sa solidification ug pagpabugnaw kay sa gibag-on sa tinunaw nga layer26.Sa ingon, ang likido nga interface sa usa ka gipainit nga sample nahayag sa ambient oxygen sa mas taas nga yugto sa panahon.Dugang pa, ang nalangan nga solidification nagtugot sa pag-uswag sa komplikadong mga proseso sa convective nga nagdugang sa pagsagol sa oxygen ug mga oxide nga adunay liquid steel26.Mapakita kini pinaagi sa pagtandi sa gibag-on sa layer sa oxide nga naporma lamang pinaagi sa pagsabwag (\(\Lambda _\mathrm {diff}=\sqrt{D~\times ~t_\mathrm {s}}~\le ~15\) nm) Ang katugbang nga oras sa coagulation mao ang \(t_\mathrm {s}~\le ~200\) ns, ug ang diffusion coefficient \(D~\le\) 10\(^{-5}\) cm\(^ 2 \ )/ s) Mas taas nga gibag-on ang nakita o gikinahanglan sa LSFL-II formation30.Sa laing bahin, ang pagpainit makaapekto usab sa pagporma sa HSFL ug busa ang nagkatibulaag nga mga butang nga gikinahanglan sa pagbalhin ngadto sa LSFL-II d-type intensity mode.Ang pagkaladlad sa mga nanovoids nga natanggong sa ilawom sa nawong nagsugyot sa ilang pagkalambigit sa pagporma sa HSFL39.Kini nga mga depekto mahimong magrepresentar sa electromagnetic nga gigikanan sa HSFL tungod sa gikinahanglan nga high frequency periodic intensity patterns14,17,19,29.Dugang pa, kini nga mga namugna nga intensity mode mas parehas nga adunay daghang mga nanovoids19.Sa ingon, ang hinungdan sa pagtaas sa insidente sa HSFL mahimong ipasabut sa pagbag-o sa dinamika sa mga depekto sa kristal samtang ang pagtaas sa \ (T_ \ mathrm {s} \).
Bag-ohay lang nga gipakita nga ang cooling rate sa silicon usa ka yawe nga parameter alang sa intrinsic interstitial supersaturation ug sa ingon alang sa pagtipon sa mga depekto sa punto nga adunay pagporma sa mga dislokasyon40,41.Ang mga simulation sa molekular nga dinamika sa mga purong metal nagpakita nga ang mga bakanteng supersaturate sa panahon sa paspas nga pag-rekristal, ug busa ang pagtipon sa mga bakante sa mga metal nagpadayon sa parehas nga paagi42,43,44.Dugang pa, ang bag-o nga eksperimento nga mga pagtuon sa pilak nagpunting sa mekanismo sa pagporma sa mga haw-ang ug mga pungpong tungod sa pagtipon sa mga depekto sa punto45.Busa, ang pagtaas sa temperatura sa sample \(T_\mathrm {s}\) ug, sa ingon, ang pagkunhod sa rate sa pagpabugnaw mahimong makaapekto sa pagporma sa mga haw-ang, nga mao ang nuclei sa HSFL.
Kung ang mga bakante mao ang gikinahanglan nga pasiuna sa mga lungag ug busa HSFL, ang sample nga temperatura \(T_s\) kinahanglan adunay duha ka epekto.Sa usa ka bahin, ang \(T_s\) makaapekto sa rate sa recrystallization ug, sa ingon, ang konsentrasyon sa mga depekto sa punto (vacancy concentration) sa mitubo nga kristal.Sa laing bahin, kini usab makaapekto sa makapabugnaw rate human sa solidification, sa ingon makaapekto sa pagsabwag sa punto depekto sa kristal 40,41.Dugang pa, ang solidification rate nagdepende sa crystallographic orientation ug busa anisotropic kaayo, sama sa pagsabwag sa mga depekto sa punto42,43.Sumala niini nga premise, tungod sa anisotropic nga tubag sa materyal, ang interaksyon sa kahayag ug butang nahimong anisotropic, nga sa baylo nagpadako niining deterministikong periodic release sa enerhiya.Alang sa polycrystalline nga mga materyales, kini nga kinaiya mahimong limitado sa gidak-on sa usa ka lugas.Sa tinuud, ang pagporma sa LIPSS gipakita depende sa oryentasyon sa lugas46,47.Busa, ang epekto sa sample nga temperatura \(T_s\) sa crystallization rate mahimong dili ingon ka lig-on sa epekto sa grain orientation.Busa, ang lain-laing crystallographic orientation sa lain-laing mga lugas naghatag og usa ka potensyal nga katin-awan alang sa pagdugang sa voids ug aggregation sa HSFL o LSFL-II, sa tinagsa.
Aron sa pagpatin-aw sa mga inisyal nga timailhan niini nga pangagpas, ang hilaw nga mga sample gikulit aron mapadayag ang pagporma sa lugas duol sa ibabaw.Pagtandi sa mga lugas sa fig.Ang S3 gipakita sa dugang nga materyal.Dugang pa, ang LSFL-I ug LSFL-II nagpakita sa mga grupo sa gipainit nga mga sample.Ang gidak-on ug geometry niini nga mga pungpong katumbas sa gidak-on sa lugas.
Dugang pa, ang HSFL mahitabo lamang sa usa ka pig-ot nga range sa ubos nga mga densidad sa flux tungod sa convective nga gigikanan niini19,29,48.Busa, sa mga eksperimento, kini lagmit mahitabo lamang sa periphery sa beam profile.Busa, ang HSFL naporma sa non-oxidized o huyang nga oxidized nga mga ibabaw, nga nahimong dayag sa diha nga itandi ang oxide fractions sa pagtratar ug wala matambalan sample (tan-awa ang table reftab: pananglitan).Gipamatud-an niini ang pangagpas nga ang layer sa oxide kasagarang naaghat sa laser.
Gihatag nga ang pagporma sa LIPSS kasagarang nagsalig sa gidaghanon sa mga pulso tungod sa inter-pulse feedback, ang mga HSFL mahimong mapulihan sa dagkong mga istruktura samtang ang pulso nagsapaw sa pagtaas19.Ang dili kaayo regular nga HSFL moresulta sa dili kaayo regular nga intensity pattern (d-mode) nga gikinahanglan alang sa pagporma sa LSFL-II.Busa, samtang ang pagsapaw sa \(o_\mathrm {p}\) nagdugang (tan-awa ang Fig. 1 gikan sa de), ang regularidad sa LSFL-II mikunhod.
Gisusi niini nga pagtuon ang epekto sa temperatura sa substrate sa ibabaw nga morpolohiya sa laser structured DLIP nga gitambalan nga stainless steel.Nakaplagan nga ang pagpainit sa substrate gikan sa 21 ngadto sa 250 ° C mosangpot sa pagkunhod sa giladmon sa ablation gikan sa 1.75 ngadto sa 0.87 µm sa s-polarization ug gikan sa 2.33 ngadto sa 1.06 µm sa p-polarization.Kini nga pagkunhod tungod sa pagbag-o sa LIPSS type gikan sa LSFL-I ngadto sa LSFL-II, nga nalangkit sa usa ka laser-induced surface oxide layer sa mas taas nga sample temperature.Dugang pa, ang LSFL-II mahimong magpataas sa threshold flux tungod sa dugang nga oksihenasyon.Gituohan nga sa kini nga teknolohikal nga sistema nga adunay taas nga pulso nga nagsapaw, kasagaran nga densidad sa enerhiya ug kasagaran nga rate sa pagbalik-balik, ang panghitabo sa LSFL-II gitino usab sa pagbag-o sa dinamika sa dislokasyon nga gipahinabo sa pagpainit sa sample.Ang aggregation sa LSFL-II kay hypothesized nga tungod sa grain orientation-dependent nanovoid formation, padulong sa HSFL isip pasiuna sa LSFL-II.Dugang pa, ang impluwensya sa direksyon sa polarization sa structural period ug ang bandwidth sa structural period gitun-an.Kini nahimo nga ang p-polarization mas episyente alang sa proseso sa DLIP sa mga termino sa giladmon sa ablation.Sa kinatibuk-an, kini nga pagtuon nagpadayag sa usa ka hugpong sa mga parameter sa proseso aron makontrol ug ma-optimize ang giladmon sa DLIP ablation aron makahimo og customized surface patterns.Sa katapusan, ang transisyon gikan sa LSFL-I ngadto sa LSFL-II kay bug-os nga gimaneho sa kainit ug usa ka gamay nga pagtaas sa rate sa pagbalik-balik gilauman nga adunay kanunay nga pagsapaw sa pulso tungod sa pagtaas sa kainit nga buildup24.Ang tanan niini nga mga aspeto may kalabutan sa umaabot nga hagit sa pagpalapad sa proseso sa DLIP, pananglitan pinaagi sa paggamit sa polygonal scanning systems49.Aron maminusan ang pagtaas sa kainit, ang mosunod nga estratehiya mahimong sundon: ipadayon ang katulin sa pag-scan sa polygonal scanner nga labing taas kutob sa mahimo, pagpahimulos sa mas dako nga gidak-on sa laser spot, orthogonal sa direksyon sa pag-scan, ug paggamit sa labing maayo nga ablation.fluence 28. Dugang pa, kini nga mga ideya nagtugot sa pagmugna sa komplikado nga hierarchical topography alang sa advanced surface functionalization gamit ang DLIP.
Niini nga pagtuon, gigamit ang mga electropolish nga stainless steel plates (X5CrNi18-10, 1.4301, AISI 304) nga 0.8 mm ang gibag-on.Aron makuha ang bisan unsang mga kontaminante gikan sa nawong, ang mga sample gihugasan pag-ayo gamit ang ethanol sa wala pa pagtambal sa laser (hingpit nga konsentrasyon sa ethanol \(\ge\) 99.9%).
Ang setting sa DLIP gipakita sa Figure 4. Ang mga sample gihimo gamit ang DLIP system nga adunay 12 ps ultrashort pulsed laser source nga adunay wavelength nga 532 nm ug maximum repetition rate nga 50 MHz.Ang spatial distribution sa beam energy kay Gaussian.Ang espesyal nga gidisenyo nga mga optika naghatag usa ka dual-beam interferometric configuration aron makahimo og mga linear nga istruktura sa sample.Ang usa ka lente nga adunay focal length nga 100 mm nagpatong sa duha ka dugang nga laser beam sa ibabaw sa usa ka fixed angle nga 6.8\(^\circ\), nga naghatag ug spatial period nga mga 4.5 µm.Dugang nga impormasyon sa eksperimento nga setup makita sa ubang dapit50.
Sa wala pa ang pagproseso sa laser, ang sample ibutang sa usa ka heating plate sa usa ka temperatura.Ang temperatura sa heating plate gibutang sa 21 ug 250 ° C.Sa tanan nga mga eksperimento, ang usa ka transverse jet sa compressed air gigamit sa kombinasyon sa usa ka tambutso nga himan aron mapugngan ang pagbutang sa abug sa mga optika.Usa ka x,y nga sistema sa entablado ang gipahimutang aron ipahimutang ang sample sa panahon sa pag-istruktura.
Ang katulin sa sistema sa yugto sa pagpoposisyon gibag-o gikan sa 66 hangtod 200 mm/s aron makakuha usa ka overlap tali sa mga pulso nga 99.0 hangtod 99.67 \(\%\) matag usa.Sa tanan nga mga kaso, ang rate sa pagbalik-balik gitakda sa 200 kHz, ug ang kasagaran nga gahum mao ang 4 W, nga naghatag usa ka kusog matag pulso nga 20 μJ.Ang diametro sa beam nga gigamit sa eksperimento sa DLIP mga 100 µm, ug ang resulta nga peak laser energy density mao ang 0.5 J/cm\(^{2}\).Ang kinatibuk-ang enerhiya nga gipagawas kada unit area mao ang peak cumulative fluence nga katumbas sa 50 J/cm\(^2\) para sa \(o_{\mathrm {p}}\) = 99.0 \(\%\), 100 J/cm \(^2\) para sa \(o_{\mathrm {p))\)=99.5\(\%\) ug 150 J/cm\(^2\) para sa \(o_{ \mathrm {p} }\ ) = 99.67 \(\%\).Gamita ang \(\lambda\)/2 plate para usbon ang polarization sa laser beam.Alang sa matag set sa mga parameter nga gigamit, usa ka lugar nga gibana-bana nga 35 × 5 mm\(^{2}\) ang gi-texture sa sample.Ang tanan nga structured nga mga eksperimento gihimo ubos sa ambient nga mga kondisyon aron maseguro nga magamit sa industriya.
Ang morphology sa mga sample gisusi gamit ang confocal microscope nga adunay 50x magnification ug optical ug vertical nga resolusyon nga 170 nm ug 3 nm, matag usa.Ang nakolekta nga topographic data dayon gi-evaluate gamit ang surface analysis software.Kuhaa ang mga profile gikan sa data sa terrain sumala sa ISO 1661051.
Gihulagway usab ang mga sample gamit ang scanning electron microscope sa pagpadali sa boltahe nga 6.0 kV.Ang kemikal nga komposisyon sa nawong sa mga sample gisusi gamit ang energy-dispersive X-ray spectroscopy (EDS) attachment sa paspas nga boltahe nga 15 kV.Dugang pa, usa ka optical microscope nga adunay 50x nga katuyoan ang gigamit aron mahibal-an ang granular morphology sa microstructure sa mga sample. Sa wala pa kana, ang mga sample gikulit sa kanunay nga temperatura nga 50 \(^\circ\)C sulod sa lima ka minuto sa usa ka stainless steel stain nga adunay hydrochloric acid ug nitric acid nga konsentrasyon sa 15-20 \(\%\) ug 1\( -<\)5 \(\%\), matag usa. Sa wala pa kana, ang mga sample gikulit sa kanunay nga temperatura nga 50 \(^\circ\)C sulod sa lima ka minuto sa usa ka stainless steel stain nga adunay hydrochloric acid ug nitric acid nga konsentrasyon sa 15-20 \(\%\) ug 1\( -<\)5 \(\%\), matag usa. Перед этим образцы травили при постоянной температуре 50 \(^\circ\)С в течение пяти минут в краске из нержавеющескин слотами концентрацией 15-20 \(\%\) ug 1\( -<\)5 \( \%\) соответственно. Sa wala pa kana, ang mga sample gikulit sa kanunay nga temperatura nga 50 \(^\circ\)C sulod sa lima ka minuto sa stainless steel nga pintura nga adunay hydrochloric ug nitric acid nga adunay konsentrasyon nga 15-20 \(\%\) ug 1\( -<\)5 \( \%\) matag usa.在此之前，样品在不锈钢染色液中以50 \(^\circ\)C 的恒温蚀刻五分钟，盐酸和硝酸 1\–2丝酸和硝酸( -<\)5 \ (\%\)，分别.在此之前，样品在不锈钢染色液中以50 \(^\circ\)C (\%\)，分别。Sa wala pa kana, ang mga sample gi-pickle sulod sa lima ka minuto sa usa ka kanunay nga temperatura nga 50 \(^\circ\)C sa usa ka solusyon sa pag-staining alang sa stainless steel nga adunay konsentrasyon sa hydrochloric ug nitric acid 15-20 \(\%\) ug 1 \.(-<\)5 \ (\%\) соответственно. (-<\)5 \ (\%\) matag usa.
Schematic diagram sa experimental setup sa two-beam DLIP setup, lakip ang (1) laser beam, (2) a \(\lambda\)/2 plate, (3) DLIP head nga adunay usa ka optical configuration, (4 ) usa ka init nga plato, (5) usa ka cross-fluidic , (6) x,y positioning steps ug (7) stainless steel specimens.Duha ka gipatong-patong nga mga sagbayan, gilingin nga pula sa wala, nagmugna og mga linear nga istruktura sa sample sa \(2\theta\) nga mga anggulo (lakip ang s- ug p-polarization).
Ang mga dataset nga gigamit ug/o gi-analisa sa kasamtangan nga pagtuon anaa gikan sa tagsa-tagsa ka mga tagsulat sa makatarunganon nga hangyo.
Oras sa pag-post: Ene-07-2023